By Joachim Reinhold
Das Verständnis der quantentheoretischen Ursachen der Moleküleigenschaften steht im Mittelpunkt dieser Einführung. Kompakt und verständlich gelingt es dem Autor, den Leser von den mathematischen und physikalischen Grundlagen der Quantenmechanik hin zu einem grundlegenden Verständnis der Moleküleigenschaften zu führen. Zahlreiche Beispiele machen die Darstellung anschaulich und helfen dem Leser bei der Erarbeitung des Stoffes.
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Bei der Schr¨ odingerGleichung f¨ ur freie Elektronen oder f¨ ur Elektronen in periodischen Potenzialen (etwa in Festk¨orpern, Abschn. 4) sowie bei den Orts- und Impulseigenwertproblemen (Abschn. 22) erf¨ ullen. Es treten spezielle Besonderheiten auf, mit denen wir uns zun¨ achst nicht n¨ aher besch¨ aftigen wollen. , es sind – gegebenenfalls innerhalb gewisser Grenzen – alle Messwerte m¨ oglich. Im allgemeinsten Fall schließlich, wenn etwa bei der Elektronenbewegung gebundene und freie Zust¨ ande auftreten k¨ onnen,32 hat man ein gemischtes Eigenwertspektrum.
Kurz sagt man aber meist, das Elektron habe α-Spin“ bzw. β-Spin“. 3 hatten wir festgestellt, dass zu einem Energieeigenwert En n2 verschiedene oren. Dies bezog sich aber nur auf den Ortsanteil der ZustandsEigenfunktionen ψnlml geh¨ funktionen. , wir schreiben ψnlml ms , und die Entartung der Eigenwerte En ist 2n2 -fach. 1 Die Schr¨odinger-Gleichung fu ¨r Atome Mehrelektronenatome sind komplizierte Mehrteilchensysteme; wir gehen in Kapitel 4 ausf¨ uhrlicher auf solche Systeme ein. Zun¨ achst beschr¨ anken wir uns auf qualitative Aspekte der Atomtheorie.
Die L¨ ange“ des √ ” Drehimpulsvektors kann nur die Werte 0, 2 ¯h, 6 ¯h, . . 10 Richtungsquantisierung des Drehimpulses zur Quantenzahl l = 2 (Ordinatenwerte in Einheiten von ¯ h). -2 vorigen Abschnitt nur diskrete Orientierungsm¨ oglichkeiten im Raum, denn seine Projektion auf eine beliebige Achse, etwa die z-Achse, kann nur ganzzahlige Vielfache von h ¯ betragen: m¯h mit | m |≤ l. Man spricht von Richtungsquantisierung“ des Drehimpulses. 10 f¨ ur l = 2 dargestellt. Wir bemerken, dass sich der Vektor l nicht genau“, sondern nur ann¨ ahernd“ parallel bzw.
